走进不科学 第845节（3 / 4）
实际上的归一化因子是一个概率分布的描述方式，涉及到了组合学，此处也不多赘述。
“x轴坐标啊……”
媒体直播区内，陈姗姗重复了一遍这个词，有些好奇的对张晗问道：
“张博士，如果把那个占有数算符看做x轴坐标的话，那么还需要的y轴坐标又是什么呢？”
张晗想了想，解释道：
“徐博士和周院士计算出来的那个态位于特定的位形空间，相关内容可见曾谨言先生的《量子力学教程》第二版第 8 章8.2，具体是在第151页。”
“所以除了占有数算符外，他们必须要计算出一个经过偶数次置换的模量平方算符。”
陈珊珊眨了眨眼：
“模量平方算符？”
张晗肯定的点了点头：
“是的。”
与此同时。
台下一直在关注着徐云进度的陆朝阳，也在纸上写下了模量平方算符这几个字，并且画了个圈。
没错。
在计算出占有数算符后。
徐云和周绍平的下一个环节，就是得把‘冥王星’粒子的模量平方算符给计算出来。
或者准确点说就是……
角动量。
上辈子是粒子的同学应该知道。
谈论某个粒子的性质，其实就是在谈论这个粒子的场的拉氏量有什么样的特征。
这样一来呢。
就可以把粒子性质分为两种：
靠拉氏量就能体现出的特征，以及由相互作用体现出的粒子特征。
其中通过相互作用才能体现出的粒子性质有很多了，比如最具代表性的就是电荷这个概念。
所谓的电荷，其实就是复场的u（1）对称性导出的诺特荷。
当考虑u（1）对称性的定域化，就要引入某个无质量矢量场来与这个复场相互作用。
如果这个无质量矢量场是电磁场，则上述的诺特荷就被诠释为了电荷。
至于自由粒子拉氏量能直接体现出的粒子性质就比较少了，拢共只有两种。
一是粒子的质量，这由拉氏量中Φ^2项的系数给出。
二是粒子的自旋，这可以由拉氏量在空间转动变换下的诺特流给出。 ↑返回顶部↑
“x轴坐标啊……”
媒体直播区内，陈姗姗重复了一遍这个词，有些好奇的对张晗问道：
“张博士，如果把那个占有数算符看做x轴坐标的话，那么还需要的y轴坐标又是什么呢？”
张晗想了想，解释道：
“徐博士和周院士计算出来的那个态位于特定的位形空间，相关内容可见曾谨言先生的《量子力学教程》第二版第 8 章8.2，具体是在第151页。”
“所以除了占有数算符外，他们必须要计算出一个经过偶数次置换的模量平方算符。”
陈珊珊眨了眨眼：
“模量平方算符？”
张晗肯定的点了点头：
“是的。”
与此同时。
台下一直在关注着徐云进度的陆朝阳，也在纸上写下了模量平方算符这几个字，并且画了个圈。
没错。
在计算出占有数算符后。
徐云和周绍平的下一个环节，就是得把‘冥王星’粒子的模量平方算符给计算出来。
或者准确点说就是……
角动量。
上辈子是粒子的同学应该知道。
谈论某个粒子的性质，其实就是在谈论这个粒子的场的拉氏量有什么样的特征。
这样一来呢。
就可以把粒子性质分为两种：
靠拉氏量就能体现出的特征，以及由相互作用体现出的粒子特征。
其中通过相互作用才能体现出的粒子性质有很多了，比如最具代表性的就是电荷这个概念。
所谓的电荷，其实就是复场的u（1）对称性导出的诺特荷。
当考虑u（1）对称性的定域化，就要引入某个无质量矢量场来与这个复场相互作用。
如果这个无质量矢量场是电磁场，则上述的诺特荷就被诠释为了电荷。
至于自由粒子拉氏量能直接体现出的粒子性质就比较少了，拢共只有两种。
一是粒子的质量，这由拉氏量中Φ^2项的系数给出。
二是粒子的自旋，这可以由拉氏量在空间转动变换下的诺特流给出。 ↑返回顶部↑